База ответов ИНТУИТ

Наноэлектронная элементная база информатики. Качественно новые направления

<<- Назад к вопросам

Cпиновый кубит находится в базовом состоянии |0\rangle и должен быть переведен \pi-радиоимпульсом в смешанное состояние, которое описывается волновой функцией
\frac{\sqrt{2}}{2} [\Psi(|1\rangle)+\Psi(|0\rangle)] \approx 0,70711\Psi(|1\rangle) + 0,70711\Psi(|0\rangle).
Напишите выражение для волновой функции нового состояния кубита, в который он фактически перейдет, если длительность радиоимпульса будет на p\% короче расчетной.

(Отметьте один правильный вариант ответа.)

Варианты ответа
\Psi\approx 0,70766e^{-i\varphi_0}\Psi(|1\rangle)+0,70655e^{-i\varphi_0}\Psi(|0\rangle)
\Psi\approx 0,70738e^{-i\varphi_0}\Psi(|1\rangle)+0,70683e^{-i\varphi_0}\Psi(|0\rangle)
\Psi\approx 0,70822e^{-i\varphi_0}\Psi(|1\rangle)+0,70599e^{-i\varphi_0}\Psi(|0\rangle)
\Psi\approx 0,70988e^{-i\varphi_0}\Psi(|1\rangle)+0,70432e^{-i\varphi_0}\Psi(|0\rangle)(Верный ответ)
\Psi\approx 0,71264^{-i\varphi_0}\Psi(|1\rangle)+0,70153e^{-i\varphi_0}\Psi(|0\rangle)
Похожие вопросы
Cпиновый кубит находится в базовом состоянии |0\rangle и должен быть переведен \pi-радиоимпульсом в смешанное состояние, которое описывается волновой функцией
\frac{\sqrt{2}}{2} [\Psi(|1\rangle)+\Psi(|0\rangle)] \approx 0,70711\Psi(|1\rangle) + 0,70711\Psi(|0\rangle).
Напишите выражение для волновой функции нового состояния кубита, в который он фактически перейдет, если длительность радиоимпульса будет на p\% короче расчетной.
Cпиновый кубит находится в базовом состоянии |0\rangle и должен быть переведен \pi-радиоимпульсом в смешанное состояние, которое описывается волновой функцией
\frac{\sqrt{2}}{2} [\Psi(|1\rangle)+\Psi(|0\rangle)] \approx 0,70711\Psi(|1\rangle) + 0,70711\Psi(|0\rangle).
Напишите выражение для волновой функции нового состояния кубита, в который он фактически перейдет, если длительность радиоимпульса будет на p\% короче расчетной.
Cпиновый кубит находится в базовом состоянии |0\rangle и должен быть переведен \pi-радиоимпульсом в смешанное состояние, которое описывается волновой функцией
\frac{\sqrt{2}}{2} [\Psi(|1\rangle)+\Psi(|0\rangle)] \approx 0,70711\Psi(|1\rangle) + 0,70711\Psi(|0\rangle).
Напишите выражение для волновой функции нового состояния кубита, в который он фактически перейдет, если длительность радиоимпульса будет на p\% короче расчетной.
Cпиновый кубит находится в базовом состоянии |0\rangle и должен быть переведен \pi-радиоимпульсом в смешанное состояние, которое описывается волновой функцией
\frac{\sqrt{2}}{2} [\Psi(|1\rangle)+\Psi(|0\rangle)] \approx 0,70711\Psi(|1\rangle) + 0,70711\Psi(|0\rangle).
Напишите выражение для волновой функции нового состояния кубита, в который он фактически перейдет, если длительность радиоимпульса будет на p\% короче расчетной.
Состояние кубита описывается волновой функцией \Psi, выраженной через базисные волновые функции \Psi(|1\rangle) и \Psi(|0\rangle). Рассчитайте вероятности считывания состояний |1\rangle и |0\rangle классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: \Psi=\frac{\sqrt{3}}{2}i\Psi(|1\rangle)-\frac12 i\Psi(|0\rangle).
Состояние кубита описывается волновой функцией \Psi, выраженной через базисные волновые функции \Psi(|1\rangle) и \Psi(|0\rangle). Рассчитайте вероятности считывания состояний |1\rangle и |0\rangle классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда:\Psi=i\frac{\sqrt{2}}{2}\Psi(|1\rangle)-i\frac{\sqrt{2}}{2}\Psi(|0\rangle).
Состояние кубита описывается волновой функцией \Psi, выраженной через базисные волновые функции \Psi(|1\rangle) и \Psi(|0\rangle). Рассчитайте вероятности считывания состояний |1\rangle и |0\rangle классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: \Psi=-\frac{-1+i\sqrt{3}}{4}\Psi(|0\rangle)-\frac{\sqrt{3}+3i}{4} \Psi(|1\rangle).
Состояние кубита описывается волновой функцией \Psi, выраженной через базисные волновые функции \Psi(|1\rangle) и \Psi(|0\rangle). Рассчитайте вероятности считывания состояний |1\rangle и |0\rangle классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: \Psi=\frac{\sqrt{3}-3i}{4}\Psi(|1\rangle)+\frac{1+i\sqrt{3}}{4} \Psi(|0\rangle).
Состояние кубита описывается волновой функцией \Psi, выраженной через базисные волновые функции \Psi(|1\rangle) и \Psi(|0\rangle). Рассчитайте вероятности считывания состояний |1\rangle и |0\rangle классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: \Psi=\frac{-1+i}{\sqrt{5}}\Psi(|0\rangle)-\frac{\sqrt{2}-i}{\sqrt{5}}\Psi(|1\rangle).
Состояние кубита задано волновой функцией \Psi, выраженной через базисные волновые функции \Psi(|1\rangle) и \Psi(|0\rangle). Запишите волновую функцию того состояния кубита, в которое он перейдет в результате преобразования Адамара \widehat{H}. Если \Psi=\frac{i}{2}\Psi(|0\rangle) + \frac{\sqrt{2}-i}{2}\Psi(|1\rangle).