Наноэлектронная элементная база информатики. Качественно новые направления

В квантовом регистре, состоящем из двух кубитов, волновая функция первого в общем случае равна $\Psi_1=A_1\Psi_1(|1\rangle) + B_1\Psi_1(|0\rangle)$ , волновая функция второго равна $\Psi_2=A_2\Psi_2(|1\rangle) + B_2\Psi_2(|0\rangle)$ . Запишите выражение для базисных волновых функций $\Psi(|01\rangle)$ и $\Psi(|10\rangle)$ .

(Отметьте один правильный вариант ответа.)

Варианты ответа

$\Psi=A_1\Psi(|11\rangle)+B_1\Psi(|01\rangle)$

$\Psi=A_2\Psi(|01\rangle)+B_2\Psi(|00\rangle)$

Похожие вопросы

В квантовом регистре, состоящем из двух кубитов, волновая функция первого в общем случае равна $\Psi_1=A_1\Psi_1(|1\rangle) + B_1\Psi_1(|0\rangle)$ , волновая функция второго равна $\Psi_2=A_2\Psi_2(|1\rangle) + B_2\Psi_2(|0\rangle)$ . Запишите выражение для базисных волновых функций $\Psi(|00\rangle)$ и $\Psi(|11\rangle)$ .

В квантовом регистре, состоящем из двух кубитов, волновая функция первого в общем случае равна $\Psi_1=A_1\Psi_1(|1\rangle) + B_1\Psi_1(|0\rangle)$ , волновая функция второго равна $\Psi_2=A_2\Psi_2(|1\rangle) + B_2\Psi_2(|0\rangle)$ . Запишите выражение для волновой функции регистра в случае, когда второй кубит находится в базовом состоянии $|1\rangle\;(A_2=1,B_2=0)$ .

В квантовом регистре, состоящем из двух кубитов, волновая функция первого в общем случае равна $\Psi_1=A_1\Psi_1(|1\rangle) + B_1\Psi_1(|0\rangle)$ , волновая функция второго равна $\Psi_2=A_2\Psi_2(|1\rangle) + B_2\Psi_2(|0\rangle)$ . Запишите выражение для волновой функции регистра в случае, когда первый кубит находится в базовом состоянии $|0\rangle\;(A_1=0,B_1=1)$ .

Состояние кубита описывается волновой функцией $\Psi$ , выраженной через базисные волновые функции $\Psi(|1\rangle)$ и $\Psi(|0\rangle)$ . Рассчитайте вероятности считывания состояний $|1\rangle$ и $|0\rangle$ классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: $\Psi=\frac{\sqrt{3}}{2}i\Psi(|1\rangle)-\frac12 i\Psi(|0\rangle)$ .

Состояние кубита описывается волновой функцией $\Psi$ , выраженной через базисные волновые функции $\Psi(|1\rangle)$ и $\Psi(|0\rangle)$ . Рассчитайте вероятности считывания состояний $|1\rangle$ и $|0\rangle$ классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: $\Psi=-\frac{-1+i\sqrt{3}}{4}\Psi(|0\rangle)-\frac{\sqrt{3}+3i}{4} \Psi(|1\rangle)$ .

Состояние кубита описывается волновой функцией $\Psi$ , выраженной через базисные волновые функции $\Psi(|1\rangle)$ и $\Psi(|0\rangle)$ . Рассчитайте вероятности считывания состояний $|1\rangle$ и $|0\rangle$ классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: $\Psi=i\frac{\sqrt{2}}{2}\Psi(|1\rangle)-i\frac{\sqrt{2}}{2}\Psi(|0\rangle)$ .

Состояние кубита описывается волновой функцией $\Psi$ , выраженной через базисные волновые функции $\Psi(|1\rangle)$ и $\Psi(|0\rangle)$ . Рассчитайте вероятности считывания состояний $|1\rangle$ и $|0\rangle$ классическим бистабильным считывающим устройством в случаях, когда: $\Psi=\frac{-1+i}{\sqrt{5}}\Psi(|0\rangle)-\frac{\sqrt{2}-i}{\sqrt{5}}\Psi(|1\rangle)$ .

Состояние кубита задано волновой функцией $\Psi$ , выраженной через базисные волновые функции $\Psi(|1\rangle)$ и $\Psi(|0\rangle)$ . Запишите волновую функцию того состояния кубита, в которое он перейдет в результате преобразования Адамара $\widehat{H}$ . Если $\Psi=\frac{i}{2}\Psi(|0\rangle) + \frac{\sqrt{2}-i}{2}\Psi(|1\rangle)$ .

Состояние кубита задано волновой функцией $\Psi$ , выраженной через базисные волновые функции $\Psi(|1\rangle)$ и $\Psi(|0\rangle)$ . Запишите волновую функцию того состояния кубита, в которое он перейдет в результате преобразования Адамара $\widehat{H}$ . Если $\Psi=\frac{\sqrt{3}}{2}\Psi(|0\rangle) + \frac{1}{2}\Psi(|1\rangle)$ .