Классические и квантовые вычисления

Чему равна вероятность получения базисного состояния, при измерении состояния $\ket\psi=\sum_x c_x\ket{x}$ :

(Отметьте один правильный вариант ответа.)

Варианты ответа

$\PP(\ket\psi, x)=c_x.$

$\PP(\ket\psi, x)=|c_x|.$

$\PP(\ket\psi, x)=|c_x|^2.$ (Верный ответ)

Похожие вопросы

Чему равна вероятность "события" $\calM$ для квантового состояния, задаваемого матрицей плотности $\rho$ и подпространства $\calM$ :

Если имеется физически реализуемое преобразование $T\colon\LL(\calN)\to\LL(\calM)$ , причем для любого чистого состояния $\rho$ выполняется свойство: $Tr_{\calF}(T\rho)=\rho$ , то для любого оператора

справедливым является равенство ( $\gamma$ - некоторая фиксированная матрица плотности на пространстве $\calF$ ):

Если применить измеряющий оператор к состоянию $\ket0\bra0\otimes\rho$ , где $\rho\double\in\LL(\calN)$ , то вероятность наблюдения состояния

можно записать в виде:

Чему равна суммарная длина (F(x),z)

и $(x,O^{N-n})$ в формуле $\sum_{z}^{} \bigl| \langle F(x),z|\,U\,|x,0^{N-n}\rangle\bigr|^2 \geq \varepsilon$ , которой должна удовлетворять квантовая схема $U=U_L\cdot\ldots\cdot U_2U_1$ , вычисляющая

Чему равна вероятность того, что что

случайных сдвигов не покрывают фиксированный элемент, где

- некоторая группа, а

- подмножество

Верно ли, что если применить измеряющий оператор к состоянию $\ket0\bra0\otimes\rho$ , где $\rho\double\in\LL(\calN)$ , то вероятность наблюдения состояния

можно записать в виде: $\PP\Bigl(W(\ket0\bra0\otimes\rho)W^\dagger,\,\CC(\ket{k})\otimes\calN\Bigr) \,=\, \prod\limits_{j} \PP(k\big| j) \PP(\rho, \calL_j)$ ?