База ответов ИНТУИТ

Математические модели механики сплошных сред

<<- Назад к вопросам

Как называются решения уравнений в частных производных, зависящие от какой-нибудь одной комбинации независимых переменных и удовлетворяющие некоторому обыкновенному дифференциальному уравнению?

(Отметьте один правильный вариант ответа.)
Варианты ответа
автомодельные решения(Верный ответ)
стационарные решения
полные решения
Похожие вопросы
Поверхность, проведенная через какую-нибудь линию в жидкости и образованная из вихревых линий, называется:
Как называется предельное состояние слоя вихрей, когда его толщина стремится к нулю таким образом, что циркуляция скорости по контуру элементарной площадки, ортогональной направлению распространения вихрей, стремится к некоторому постоянному значению?
Укажите выражение уравнений Ламе:
Как называются уравнения плоского ламинарного пограничного слоя на некоторой поверхности в несжимаемой жидкости?
Автомодельные решения - это ...
Какой коэффициент является частным от деления динамического коэффициента вязкости на плотность жидкости?
Какой закон показывает, что тензор напряжений является линейной функцией тензора скоростей деформаций элементарного объёма жидкости?
Одномерное адиабатическое движение идеального совершенного газа описывается системой уравнений \left\{ \begin{array}{l} \frac{{\partial \rho }}{{\partial t}} + \frac{{\partial \rho \upsilon }}{{\partial x}} = 0 \\ \frac{{\partial \upsilon }}{{\partial t}} + \upsilon \frac{{\partial \upsilon }}{{\partial x}} = - \frac{1}{\rho }\frac{{\partial \rho }}{{\partial x}} \\ \frac{\partial }{{\partial t}}(\frac{p}{{{\rho ^\gamma }}}) + \upsilon \frac{\partial }{{\partial x}}(\frac{p}{{{\rho ^\gamma }}}) = 0 \\ \end{array} \right, где \gamma - постоянная; x — декартова координата; \rho — плотность; p — давление; \upsilon = {\upsilon _x}, {\upsilon _y} = {\upsilon _z} = 0 — компоненты скорости. Пусть плоскость x = X(t) есть поверхность слабого разрыва параметров \rho, p и \upsilon. Выразить скорость D = dX/dt движения поверхности слабого разрыва через значения \rho, p, \upsilon на ней.
Одномерное адиабатическое движение идеального совершенного газа описывается системой уравнений \left\{ \begin{array}{l} \frac{{\partial \rho }}{{\partial t}} + \frac{{\partial \rho \upsilon }}{{\partial x}} = 0 \\ \frac{{\partial \upsilon }}{{\partial t}} + \upsilon \frac{{\partial \upsilon }}{{\partial x}} = - \frac{1}{\rho }\frac{{\partial \rho }}{{\partial x}} \\ \frac{\partial }{{\partial t}}(\frac{p}{{{\rho ^\gamma }}}) + \upsilon \frac{\partial }{{\partial x}}(\frac{p}{{{\rho ^\gamma }}}) = 0 \\ \end{array} \right, где \gamma - постоянная; x — декартова координата; \rho — плотность; p — давление; \upsilon = {\upsilon _x}, {\upsilon _y} = {\upsilon _z} = 0 — компоненты скорости. Пусть плоскость x = X(t) есть поверхность слабого разрыва параметров \rho, p и \upsilon. Выразить скорость D = dX/dt движения поверхности слабого разрыва через значения \rho, p, \upsilon на ней.
Одномерное адиабатическое движение идеального совершенного газа описывается системой уравнений \left\{ \begin{array}{l} \frac{{\partial \rho }}{{\partial t}} + \frac{{\partial \rho \upsilon }}{{\partial x}} = 0 \\ \frac{{\partial \upsilon }}{{\partial t}} + \upsilon \frac{{\partial \upsilon }}{{\partial x}} = - \frac{1}{\rho }\frac{{\partial \rho }}{{\partial x}} \\ \frac{\partial }{{\partial t}}(\frac{p}{{{\rho ^\gamma }}}) + \upsilon \frac{\partial }{{\partial x}}(\frac{p}{{{\rho ^\gamma }}}) = 0 \\ \end{array} \right, где \gamma - постоянная; x — декартова координата; \rho — плотность; p — давление; \upsilon = {\upsilon _x}, {\upsilon _y} = {\upsilon _z} = 0 — компоненты скорости. Пусть плоскость x = X(t) есть поверхность слабого разрыва параметров \rho, p и \upsilon. Выразить скорость D = dX/dt движения поверхности слабого разрыва через значения \rho, p, \upsilon на ней.