Классические и квантовые вычисления

<<- Назад к вопросам

Каким образом будут распределены классические состояния квантовой системы, находящейся в состоянии $\ket\psi=\sum_{x}^{}c_x\ket{x}$ :

(Отметьте один правильный вариант ответа.)

Варианты ответа

(Верный ответ)

Похожие вопросы

Если система из

q-битов находится в состоянии $\ket\psi=\sum_{x}^{}c_x\ket{x}$ , то вероятность обнаружить систему в состоянии x определяется как:

Если унитарный оператор

разложить в сумму проекторов на собственные подпространства следующим образом: $U=\sum_{j} \lambda_j\Pi_{\calL_j}$ , $|\lambda_j|=1$ , то $\Lambda(U)=\sum_{j} (\Pi_0+\lambda_j\Pi_1)\otimes\Pi_{\calL_j}= \sum_{j}^{} \begin{pmatrix} 1&0\\ 0&\lambda_j \end{pmatrix} \otimes\Pi_{\calL_j}$ . В этом случае условные вероятности будут равны:

Каким образом определяется частичный след оператора

по пространству $\calN_2$ ( $X=\sum_{m}^{} A_m\otimes B_m$ ):

Если

- множество троек вида $\langle\text{описание квантовой схемы } W\rangle, p_0, p_1)$ описанием схемы - приближенная реализация в стандартном базисе, а $p_1-p_0=\Omega(n^{-\alpha})$ ( a>0

- размер описания схемы). Тогда для $z\in\Z F(z)=1$ выполняется:

Почему

в операторе $\Lambda(U)=\Pi_0\otimes I + \Pi_1\otimes U$ можно разложить в сумму проекторов на собственные подпространства следующим образом: $U=\sum_{j} \lambda_j\Pi_{\calL_j}$ , $|\lambda_j|=1$ ?

Можно ли в операторе $\Lambda(U)=\Pi_0\otimes I + \Pi_1\otimes U$ разложить

в сумму проекторов на собственные подпространства следующим образом: $U=\sum_{j} \lambda_j\Pi_{\calL_j}$ , $|\lambda_j|=1$ ?

Условием остановки машины Тьюринга, находящейся в состоянии $(\sigma,p,q)$ , является:

Чему равна суммарная длина (F(x),z)

и $(x,O^{N-n})$ в формуле $\sum_{z}^{} \bigl| \langle F(x),z|\,U\,|x,0^{N-n}\rangle\bigr|^2 \geq \varepsilon$ , которой должна удовлетворять квантовая схема $U=U_L\cdot\ldots\cdot U_2U_1$ , вычисляющая

Если имеется физически реализуемое преобразование $T\colon\LL(\calN)\to\LL(\calM)$ , причем для любого чистого состояния $\rho$ выполняется свойство: $Tr_{\calF}(T\rho)=\rho$ , то для любого оператора

справедливым является равенство ( $\gamma$ - некоторая фиксированная матрица плотности на пространстве $\calF$ ):

Каким условиям эквивалентна физическая реализуемость линейного оператора $T\colon\LL(\calN)\to\LL(\calM)$ , записанного в координатном виде $T(\ket{j}\bra{k})=\sum_{j',k'} T_{(j'j)(k'k)} \ket{j'}\bra{k'}$ ?

Классические и квантовые вычисления

Каким образом будут распределены классические состояния квантовой системы, находящейся в состоянии :

Каким образом будут распределены классические состояния квантовой системы, находящейся в состоянии $\ket\psi=\sum_{x}^{}c_x\ket{x}$ :